Como discutimos no Capítulo 11, para fluxos bidimensionais de fluido, podemos introduzir uma função de corrente Ψ(x,z, t), que contém toda a informação sobre o fluxo do fluido. Os componentes reais da velocidade do fluido são obtidos tomando derivadas parciais da função de corrente: (Colocamos o sinal de menos em cada um dos componentes de velocidade. A escolha do sinal feita aqui nos dá os sinais convencionais nas equações do modelo de Lorenz.) Agora usamos a função de corrente na equação de difusão térmica: na qual expandimos o termo grad explicitamente em termos de componentes. (Leitores matematicamente experientes podem reconhecer os dois termos centrais no lado direito da equação original como o determinante Jacobiano das funções Ψ e τ em relação às variáveis x e z). As equações de fluxo de fluido também podem ser escritas em termos da função de corrente. Desafortunadamente, as equações se tornam algebricamente confusas antes de aparecer alguma ordem. A equação v_z se torna A equação v_x se torna Se agora tomamos o ∂/∂x da Eq. (C.4-3) e subtraímos dele o ∂/∂z da Eq. (C.4-4), surgem os termos de pressão, e temos A Eq. (C.4-2) e a Eq. (C.4-5), de aparência particularmente formidável, contém toda a informação sobre o fluxo do fluido.