ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДА ИСКАЖЁННЫХ ВОЛН ДЛЯ РАСЧЁТА ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ С ТРЕМЯ ЧАСТИЦАМИ В КОНЕЧНОМ СОСТОЯНИИ

Я.А.Бердников, A.M.Махов

Предложена модель расчёта реакций A(x,yz)B с тремя частица­ми в конечном состоянии. Модель является развитием результатов работы /1/ на случай частиц с произвольными спинами и применяет­ся для расчёта реакций с π, К- мезонами и нуклонами. Искажённые волновые функции частиц рассчитываются по оптической модели /2/ с релятивистской кинематикой и нелокальным микроскопическим по­тенциалом с учётом спин- орбитального взаимодействия.

Конкретные расчёты были выполнены для реакций (К⁺,К⁺р), (К⁺,К⁺n), (К⁺,К⁰p) при энергиях каона 200, 268, 480 МэВ. Волно­вая функция внутриядерного нуклона рассчитывалась в модели обо­лочек с потенциалом Вудса- Саксона /3/ с радиусами 2,6; 2,76; 3,28 Фм для ядер С, N, 0, соответственно. Амплитуда K⁺N- взаим­одействия вне массовой поверхности рассчитывалась с использова­нием сепарабельных потенциалов /4/. Учитывались S, P, D - волны. Энергия в системе центра масс K⁺N определялась по уходящим час­тицам. Использовались спектроскопические факторы работы /5/. Расчёты показали, что величины интегральных и дифференциальных сечений слабо зависят от замены внемассовых K⁺N - амплитуд на амплитуды на массовой поверхности (не более 2-3%). Сечения ре­акций (К⁺,K⁺N), усреднённые по ядрам С, N, 0 и экспериментальные данные /6/ приведены в таблице в мбн, энергия каона Т_K - в МэВ.

1.     N.S.Chant,  P.G.Roos.   Phys.Rev.   1983, С27, p. 1060.

2.     Я.А.Бердников, А.М.Махов. Деп. в ВИНИТИ №6463-В88,Л.1988,34с.

3.     Ю.П.Антуфьев и др. Препринт ХФТИ АН УССР, ХФТИ 82-56,Харьков, 1982, 21с.

4.     Я.А.Бердников и др. Деп. в ВИНИТИ №6465-В88,Л. 1988,12с.

5.     А.Н.Бояркина. Структура ядер 1р- оболочки. М.,Изд. МГУ,1973,62с.

6.     Я.А.Бердников, В.И.Остроумов. Тез. докл.37 сов-я по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра.Л.:Наука,1987,с.279.