А.М.Махов

ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТЬ УПРУГОГО РАССЕЯНИЯ К СТРУКТУРЕ ЯДРА.

    На базе ранее разработанных автором программного комплекса [1] и оптического микроскопического потенциала упругого адрон-ядерного рассеяния [2,3] в форме :

(1)

где  ρ_N(r)- нуклонные плотности ядра, A_i и B_i - коэффициенты потенциала, вычисляемые из амплитудных анализов частица- нуклонных взаимодействий с учетом S - J- волн, исследована чувствительность рассеяния К, p и  π к нейтронной плотности ядер  ρ_n(r) при взаимодействии с  ¹²C и  ⁴⁰Ca.  В качестве  критерия использовалась величина R- относительная разность дифференциальных сечений,  вычисленных в предположении равенства и различия  ρ_n и ρ_p. Получено, что при использованном "случайном" изменении ρ_n в  рассмотренном диапазоне энергий налетающих частиц ниже 1 ГэВ для К⁺ и p поведение R схоже, а характер изменения R с ростом энергии монотонен.  Для пионов в области гигантского резонанса наблюдается максимум, причем π^- оказывается в 2-3 раза чувствительнее к использованному  изменению  ρ_n, чем  π⁺. Сравнение в сходных кинематических условиях (одинаковый с.ц.и.  импульс) показало, что наименее чувствительным в этой области энергий оказывается  π^- -мезон.

      Отмечу, что приведенный выше анализ является  оценочным, так как в нем  используется  "случайное" изменение  ρ_n(r).  Для получения более полной информации необходимо анализировать  чувствительность  зонда  к нуклонным плотностям в разных областях ядра. Для этого в настоящей работе была использована величина R, генерируемая отклонением нейтронной или протонной плотности на периферии или в центре ядра. В качестве исходного распределения ρ_N использовалось модифицированное распределение Гаусса:   r_N(r)=r₀(1+w_N(r/c_N)²)exp(-(r/c_N)²), при  w_N = (Z^N - 2)/3.

Параметры взяты из [4]:  c_n = 1,41 Фм, c_p = 1,567 Фм . В качестве отклонения плотности на периферии и в центре  ядра  использовалась  добавка одного  p- или s- нуклона (соответственно) при вычислении потенциала (1) без изменения кинематики рассеяния.

     При анализе областей наибольшей чувствительности рассеяния различных зондов к нуклонным распределениям в  ¹²C оказалось, что наибольшей чувствительностью к различию   ρ_n  и  ρ_p на периферии обладает рассеяние каонов,  π^- чувствителен в основном к  ρ_n, а  π⁺ - к  ρ_p. Протоны малочувствительны к разности  ρ_p и  ρ_n на периферии,  но обладают наибольшей  из всех  рассмотренных зондов чувствительностью к  внутренней области ядра. С ростом энергии чувствительность зондов к различию  ρ_n и  ρ_p и различия  в  самом рассеянии рассмотренных зондов  уменьшаются.  С другой стороны,  за счет слабости взаимодействия К⁺ с ядрами построение  К⁺А- потенциала не требует введения большого количества поправок, содержащих дополнительные параметры,  как в случае с пионами и нуклонами. Это облегчает  анализ  К⁺А- экспериментов и дополнительно выделяет положительный каон среди зондов  ρ.  Выводы:

1. Для получения информации о структуре ядра могут быть интересны эксперименты по рассеянию каонов с импульсами, меньшими 0.8 ГэВ/с.

2. Полезным может оказаться изучение рассеяния на большие углы.

3. Желателен совместный анализ всех доступных опытных данных  по  различным зондам в интервале энергий в едином алгоритме.

 1. А.М.Махов Препр.ИЯФ СО РАН N 92-66. 1992. 32 с.

 2. А.М.Махов Яд.спектр.и стр.ат.ядра.Тез.междунар.сов.1992.С.335.

 3. Я.А.Бердников, А.М.Махов // ЯФ. 1990. т.52. С.1372.

 4. Я.А.Бердников, А.М.Махов, В.И.Остроумов//ЯФ.1989.т.49.С.995.